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虽然从20世纪50年代开始,在较高Q2区间的电子-质子弹性散射截面已经被众多实验用不同技术手段反复测量,并从中获得非常精确的形状因子分布[8],但由于以上罗列的困难,实验数据仅限于Q2 > 0.01 GeV2区间,数据点非常有限,且多组实验结果有所出入,这给后期的全局拟合造成不少困难。为了更加准确地推演出Q2 = 0时的斜率,我们不仅需要严格处理实验之间的系统误差,还要挑选合理的拟合函数来预测0< Q2 < 0.01 GeV2区间的电荷形状因子分布。在实验数据有限且精度不够的情况下,任何提取质子电荷半径的努力将不得不伴随较大的系统误差。

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全球股市“哀鸿遍野”为贵金属市场带来上涨良机上周,全球股市一片哀嚎,市场避险情绪的升温为沉寂已久的金价提供上涨机会。上周四,纽约黄金期货价格上涨近30美元/盎司,最高达到1230美元/盎司,一举突破8月中旬以来的振荡区间,涨幅2.48%,创两年来最大单日涨幅。

现代的物理理论研究表明相对论效应无法在实验中被忽略,因此测量得到的形状因子与横向的电荷二维分布相关,而无法给出准确的径向信息[3]。另一类方法则是精密测量质子电荷分布对氢原子能级分布的影响(Lamb Shift,兰姆位移),再通过理论计算反推出质子半径。我们知道氢原子的核外电子运动满足一定的概率分布,但没有确定的轨迹与方向。其空间分布如同云状,因此也常用“电子云”来描述。由于质子具有内部结构,所以核外电子也会有一定几率出现在质子内部,从而导致电子所“感受到”的质子电荷改变,这细微的能级变化便与质子电荷半径有关。由于质子电荷半径的影响非常小(比如在 2S-2P 能级跃迁中大概只占 0.014%),因此这类实验方法需要高度精确的光谱测量以及高阶的量子电动力学(QED)理论计算。

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